Термодинамика незамкнутых процессов с нуля за 1 час | Физика, подготовка к ЕГЭ | 10, 11 класс

ТЕРМОДИНАМИКА

Внутренней энергией тела в молекулярно-кинетической теории называется суммарная кинетическая энергия хаотического движения всех молекул тела плюс суммарная потенциальная энергия взаимодействия этих молекул друг с другом (но не с другими телами).

Внутренняя энергия одноатомного идеального газа

В одноатомном идеальном газе молекулы не взаимодействуют друг с другом, по этому его внутренняя энергия такого газа будет определяться как кинетическая энергия беспорядочного движения молекул.

Тогда внутренняя энергия будет определяться как произведение средней кинетической энергии и количества молекул из которых состоит наш газ:

$U=NE$

Вспоминаем что средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул определяется как:

$\overline {E}=\frac{3}{2}k T$

А количество молекул в газе можно найти следующим образом:

$N=\nu N_A$

Делаем небольшие алгебраические преобразования.

$U= NE=\frac{3}{2}\nu N_A k T$

Так как произведение числа Авогадро $N_A$ и постоянную Больцмана $k$ называют универсальной газовой постоянной $R$ , получаем:

$U=\frac{3}{2}\nu RT$

Из полученного уравнения видно что внутренняя энергия одноатомного идеального газа напрямую зависит от его температуры. В таком случае изменение внутренней энергии можно определить как:

$\Delta U=\frac{3}{2}\nu R\Delta T$

Работа газа при изобарном процессе

$A=p\Delta V = \nu R\Delta T$

Работа газа при произвольном процессе равна площади под гафиком процесса в координатах (P,V). При линейной зависимости давления от объема равна:

$A=p_{cp}\Delta V = \frac{p_1+p_2}{2}(V_2-V_1)$

Первый закон термодинамики количество теплоты сообщаемое газу идет на изменение внутренней энергии этого газа ( $\Delta U$ ), а так же на совершение работы этим газом ( $A^\prime$ ).

$Q=\Delta U+ A^\prime$

Применение первого закона термодинамики к изопроцессам.

Изобарный $p=const$

$Q=\Delta U+ p\Delta V$

Изохорный $V=const$

$Q=\Delta U$

Изотермический $T=const$

$Q= p\Delta V$

Адиабатный $Q=0$

$\Delta U+ A^\prime = 0$

Адиабатный процесс — процесс протекающий без внешнего теплообмена с окружающей средой.

Еще одна интерпретация первого закона термодинамики звучит следующим образом: «Изменение внутренней энергии ( $\Delta U$ ) тела происходит в результате теплообмена (теплопередачи) либо совершения работы ( $A$ ) над этим телом».

$\Delta U = Q+A$

Количество теплоты ( $Q$ ) — энергия которую приобретает или теряет тело в результате теплообмена.
Теплопередача — это процесс передачи тепла от более нагретого тела жидкости или газа к менее нагретому. Можно выделить три вида теплопередачи: 1. Теплопроводность — передача тепла между различными частями одного тела, либо между телами при их непосредственном контакте; 2. Конвекция — вид теплообмена, при котором тепло передается струями и потоками жидкости или газа; 3. Излучение — передача тепла с помощью инфракрасного спектра электромагнитных волн.
Количество теплоты при нагревании или охлаждении

$Q=cm(t_2-t_1)$

Удельная теплоемкость ( $с$ ) — количество теплоты необходимое чтоб нагреть 1 килограмм данного вещества на 1 градус.
Количество теплоты при плавлении (кристаллизации) При плавлении тело получает тепло, по этому количество теплоты берется со знаком плюс, а при кристаллизации, жидкость напротив отдает свою энергию, по этому количество теплоты имеет отрицательное значение.

$Q=\lambda m$

$Q=-\lambda m$

Удельная теплота плавления и кристаллизации ( $\lambda$ ) — количество теплоты необходимое для того, чтоб расславить 1 килограмм данного вещества.
Количество теплоты при парообразовании (конденсации) При кипении жидкость получает тепло, по этому количество теплоты берется со знаком плюс, а при конденсации, пар напротив теряет энергию, по этому количество теплоты имеет отрицательное значение.

$Q=r m$

$Q=-r m$

Удельная теплота парообразования и конденсации ( $r$ ) — количество теплоты необходимое для того, чтоб превратить в пар 1 килограмм жидкости.
Количество теплоты выделяемое при сгорании топлива

$Q=q m$

Удельная теплота сгорания ( $q$ ) — количество теплоты выделяемое при сгорании одного килограмма топлива.

Уравнение теплового баланса В изолированной системе в результате теплообмена устанавливается тепловое равновесие, а католичества теплоты получаемые или отдаваемые телами этой системы в сумме будут равны нулю.

$Q_1+Q_2+..+Q_n=0$

Циклы, тепловые машины с нуля за 1 час | Физика, термодинамика, подготовка к ЕГЭ | 10, 11 класс

Тепловая машина

Тепловая машина — устройство, преобразующее тепловую энергию в механическую работу (тепловой двигатель) или механическую работу в тепло (холодильник).
В циклическом процессе изменение внутренней энергии за цикл равно нулю, а работа выполняемая машиной за цикл $A$ будет равна разности теплоты полученной от нагревателя $Q_H$ и теплоты отданной холодильнику $Q_X$ .

$A=Q_H-Q_X$

КПД циклического процесса

$\eta = \frac{A}{Q_H}100\% = \frac{Q_H-Q_X}{Q_H}100\%$

КПД идеальной тепловой машины работающей по циклу Карно

$\eta = \frac{T_H-T_X}{T_H}100\%$

$T_H T_X$ — соответственно температуры нагревателя и холодильника.

Пн	Вт	Ср	Чт	Пт	Сб	Вс
						1
2	3	4	5	6	7	8
9	10	11	12	13	14	15
16	17	18	19	20	21	22
23	24	25	26	27	28	29
30	31